Страница
5
p=
p
S.
В соответствии с законом Больцмана преодолеть потенциальный ба
рьер qVсможет только n
exp (-qV
/kT) электронов и p
exp (-qV
/kT) дырок. Поэтому потоки основных носителей, проходящие через p–n-переход, равны
n=
n
exp (-qV
/kT), (2.4)
p=
p
exp (-qV
/kT), (2.5)
На первых порах после мысленного приведения n- и p-областей в контакт потоки основных носителей значительно превосходят потоки неосновных носителей: n>>n
, p
>>p
. Но по мере роста объемного заряда увеличивается потенциальный барьер p–n-перехода qV
и потоки основных носителей согласно (2.4) и (2.5) резко уменьшаются. В то же время потоки неосновных носителей, не зависящие от qV
[ см. (2.2) и (2.3)] остаются неизменными. Поэтому относительно быстро потенциальный барьер достигает такой высоты j
= qV
, при которой потоки основных носителей сравниваются с потоками неосновных носителей:
n=n
, (2.6)
p=p
. (2.7)
Это соответствует установлению в p–n-переходе состояния динамического равновесия.
Подставляя в (2.6) nиз (2.4) и n
из (2.2), а в (2.7) p
из (2.5) и p
из (2.3), получаем
nexp (-qV
/kT)= n
, (2.8)
pexp (-qV
/kT)= p
. (2.9)
Отсюда легко определить равновесный потенциальный барьер p–n-перехода j= qV
. Из (2.8) находим
j= qV
= kTln (n
/ n
)= kTln (n
p
/n
). (2.10)
Из (2.9) получаем
j= kTln (p
/ p
)=kTln (p
n
/ n
). (2.11)
Из (2.10) и (2.11) следует, что выравнивание встречных потоков электронов и дырок происходит при одной и той же высоте потенциального барьера j. Этот барьер тем выше, чем больше различие в концентрации носителей одного знака в n- и p-областях полупроводника.
Рассчитаем контактную разность потенциалов при 300 К.
n=N
=1,0
10
p=N
=1,0
10
j= kTln(p
n
/n
)=1,38
10
300
ln
=
= 41410
6,26=2,6
10
(Дж)