Моделирование процессов тепло- и массопереноса при закачке радиоактивных растворов в глубокозалегающие пласты

Для случая стационарного поля примесей совершив обратное преобразование Лапласа – Карсона, и п

ерейдя в пространство оригиналов, решение задачи в нулевом приближении представим в виде

При этом радиус зоны термического влияния закачиваемой жидкости

Для случая, когда плотность источников загрязнения нестационарна, наряду с указанными выше соотношениями необходимо использовать следующие:

поскольку подынтегральное выражение в этом случае может быть представлено в виде

Осуществив переход в пространство оригиналов в (3.1.37), получим

Для пласта

для кровли (3.1.40) и подошвы (3.1.41)

При пренебрежении радиоактивным распадом At = 0, полученные решения совпадают с известными для температурного поля при закачке холодной или горячей воды в пласт [30]

Если пренебречь влиянием теплообмена с окружающей средой на температуру в пласте, то вместо (3.1.42) – (3.1.44) получим квазиадиабатическое приближение

Для малых времен применимо адиабатическое приближение

3.2. Переход в пространство оригиналов для нулевого представления плотности загрязнителя

В данном пункте осуществлён переход в пространство оригиналов для случая , когда выражение для плотности в (3.1.23) – (3.1.25) представлено зависимостью (2.1.47)

Воспользовавшись приведенными выше соотношениями (3.1.26) – (3.1.28), получим следующие выражения для температурного поля в нулевом приближении:

 Скачать реферат